因为它是变量的函数，并非全部被调用 自然变量。自然变量是我们可以通过直接测量轻松测量的那些，例如 体积, 压力 ，和 温度.
T：温度
V：音量
P：压力
S：熵
G：吉布斯的自由能量
H：焓
下面是一个有点严格的推导，显示我们如何测量Enthalpy，甚至间接测量。最终我们得到了一个表达式，让我们可以测量恒定温度下的焓！
焓是熵，压力，温度和体积的函数，温度，压力和体积作为其麦克斯韦关系下的自然变量：
#H = H（S，P）#
#dH = TdS + VdP# （等式1） - 麦克斯韦关系
我们这里不需要使用这个等式;关键是，我们也不能直接测量熵（我们没有“热流量计”）。因此，我们必须找到一种使用其他变量来测量Enthalpy的方法。
因为焓通常是在上下文中定义的 温度 和 压力，考虑吉布斯自由能的一个公式（函数的一个函数） 温度 和 压力）及其麦克斯韦关系：
#DeltaG = DeltaH - TDeltaS# （等式2）
#dG = dH - TdS# （等式3） - 差异形式
#dG = -SdT + VdP# （等式4） - 麦克斯韦关系
从这里我们可以使用等式（Eq）在恒定温度下写出关于压力的偏导数。 3：
#（（deltaG）/（deltaP））_ T =（（deltaH）/（deltaP））_ T - T（（deltaS）/（deltaP））_ T# （等式5）
使用Eq。 4，我们可以采用我们在方程式中看到的第一个偏导数。 5（对于吉布斯）。 #-SdT# 从那以后变成0 #DeltaT = 0#，和 #DELTAP# 被分开了。
#（（deltaG）/（deltaP））_ T = V# （等式6）
我们可以写的另一件事，因为G是一个状态函数，是麦克斯韦关系的交叉导数，用来计算方程的熵半。 5：
# - （（deltaS）/（deltaP））_ T =（（deltaV）/（deltaT））_ P# （方程式7）
最后，我们可以插入Eqs。 6和7成Eq。 5：
#V =（（deltaH）/（deltaP））_ T + T（（deltaV）/（deltaT））_ P# （公式8-1）
并进一步简化：
#（（deltaH）/（deltaP））_ T = V - T（（deltaV）/（deltaT））_ P# （公式8-2）
我们去！我们有一个功能，描述如何“直接”测量焓。
这就是说，我们可以从气体体积的变化开始，因为它的温度在恒压环境（如真空）中变化。然后，我们得到了 #（（的deltaV）/（DeltaT的））_ P#.
然后，为了更进一步，你可以乘以 ##的dP 并从第一压力到第二压力整合。 然后，您可以通过改变容器的压力在特定温度下获得焓变化。
#DeltaH = int_（P_1）^（P_2）V - T（（deltaV）/（deltaT））_ P dP# （方程9）
例如，您可以应用理想气体定律并获得 #（（deltaV）/（deltaT））_ P =（（delta）/（deltaT）（（nRT）/ P））_ P =（nR）/ P#
你可以说理想气体就是这样
#DeltaH = int_（P_1）^（P_2）V - V dP = 0#
意味着焓只取决于理想气体的温度！整齐。
